Bedste svar
Lad os ignorere luftmodstand og lade som om vi kaster en kugle til en anden person på cricketfeltet.
For at gøre dette skal du kaste bolden vandret eller i en vinkel.
Du kan ikke smide den lodret, ellers bevæger den sig bare i en lige linje op og ned (tilbage til dig og ikke til din ven).
Så en del af kuglens hastighed skal være vandret.
Men kuglen har altid kun EN kraft, der virker på den, og dette er dens vægt (som fungerer altid lodret nedad.
Så accelerationen af bolden under dens flugt skal altid være lodret nedad og kan ikke være vandret.
Med andre ord: bolden har en konstant vandret hastighed og har samtidig en lodret hastighed, der altid ændrer sig ved 9,8 meter pr. sekund hvert sekund.
Som bolden stiger dens lodrette hastighed, v, falder med 9,8 meter pr. sekund hvert sekund.
Som bal Jeg taber sin lodrette hastighed, v, stiger med 9,8 meter pr. sekund hvert sekund.
Dens vandrette hastighed, u, er konstant og er den samme som dens vandrette hastighed, da den forlod din hånd. Dette kan ikke ændre sig, fordi der ikke er nogen vandret kraft til at ændre det.
Den resulterende hastighed, V, af bolden på ethvert tidspunkt under dens flyvning kan findes ved hjælp af:
VV = uu + vv
Kuglens retning ændrer sig altid, når den bevæger sig fra dig til din ven.
Vinklen x, som denne retning gør med den vandrette, er:
Tan x = v / u
Den resulterende sti for kroppen (projektilet) er en parabel.
Svar
I ” Jeg er ikke sikker på, hvad du mener med forårsaget, men hvis du mener, hvorfor det tager en paroblas vej, måske kan jeg give noget indblik. Så et projektil har en diagonal hastighed \ overrightarrow {v}, som har en x- og y-komponent. Når vi ved, at hastighed er en vektor, kan vi trække den ud som en trekant, hvor x er den tilstødende side, y er den modsatte side, \ overrightarrow {v} er hypotenusen. (Dette er alt i forhold til en vinkel \ theta fra x akse) Så kan vi fortsætte med at skrive x- og y-komponenten som følger.
\ overrightarrow {v} \_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta
\ overrightarrow {v} \_ {y} = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta
Hvornår skal du finde ud af, hvornår dette vil være på jorden, da tyngdekraften er en acceleration på y / lodret akse, så skal vi bruge vores y-komponent med suvatligningerne. (Vi bruger y-komponenten i stedet for x, fordi tyngdekraften er en lodret kraft, der ikke er vandret, så x kan teoretisk gå på ubestemt tid, så vi skal finde den tid, den forbliver i luften.)
Så lad os ” s brug forskydningen og find S.
S = ut + \ dfrac {1} {2} ved ^ {2}
S er forskydning, mens ja, vi vil have rejst noget afstand kom vi tilbage til det samme punkt, hvilket betyder, at forskydning er 0, så det er det, vi får.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta t- \ dfrac {1} {2} gt ^ {2}
Hvor g er 9,81m / s ^ 2, er dette en kvadratisk betydning, du kan løse det sådan, og det er den kurve, det følger, en parobola.
Når du kend klokkeslættet, hvor du kan finde, hvor langt det kan rejse ved at tilslutte det lige nu med x-komponenten, så du får dette.
S\_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta t
Dit accelerationsudtryk er 0, fordi det stort set er konstant, fordi vi antager, at den kraft, du udøvede på det, annullerer med luftmolekylerne. Dette er dog kun en antagelse.
Så der er matematikken bag den. Håbte, at dette hjalp.
P.S. Du kan nemt løse den paroboliske ligning af y-komponenten ved at dividere med t på begge sider.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta – \ dfrac {1} {2} gt
Derefter
t = \ dfrac {2 \ overrightarrow {v} \ sin \ theta} {g}
Hvilket er bare noget, jeg ville tilføje.
ヽ (^。 ^) ノ