Paras vastaus
Ongelmana on, että sinulta puuttuu osa tiedoista.
Ensimmäisessä tapauksessa , jos oletetaan virran olevan vakiona vastusten kautta (kuten sarjapiirissä), niin P on suoraan verrannollinen R: ään, ts. tehohäviö kasvaa arvon myötä sarjapiirin vastuksen kasvu.
Toisessa tapauksessa oletamme olettaen, että vastusten (V) jännite on vakio (kuten rinnakkaispiirin tapauksessa). Joten silloin P on kääntäen verrannollinen R.: hen. P pienenee, kun R kasvaa.
Tässä on kaksi erilaista skenaariota: ensimmäinen on tarkoitettu vastusten sarjaan (vaatii vähintään kaksi vastusta) ja toinen on rinnakkaista järjestelyä varten. Jos piirissä käytetään vain yhtä vastusta, se on rinnakkaiskokoonpano olettaen ihanteellisen jännitelähteen (ei lähteen sisäistä vastusta).
Joten jos puhumme samasta skenaariosta (sekä sarjoille että molemmille) rinnakkain) tätä ristiriitaa ei synny:
- Sarjassa P kasvaa aina, kun R kasvaa. Tässä tapauksessa V EI ole vakio jokaiselle R. I on vakio.
- Samanaikaisesti P pienenee aina kun R. kasvaa. Tällöin I EI ole vakio jokaiselle R. on vakio.
- Jos se on sarjojen ja rinnakkaisten yhdistelmä, on vaikea ennustaa P: n suhde R: ään (mikä tapahtuu useammin todellisissa piireissä).
Olettaen, että vastuksia R on vain yksi ( koska et maininnut muita), P pienenee aina, kun R kasvaa , jos käytetään ihanteellista jännitelähdettä .
PS : Jos haluat kokeilla tätä asiaa käytännössä, et saisi samaa tulosta kuin rinnakkain. Tämä johtuu siitä, että lähteellä on sisäinen vastus. Joten vaikka vastuksia on vain yksi, yhdistät sen tosiasiallisesti -sarjassa lähdevastukseen (joka on yleensä noin 20–30 ohmia). Joten käytännössä P kasvaa, kun R kasvaa.
Vastaus
Miksi P = {I ^ 2} R ehdottaa, että mitä suurempi R , sitä suurempi P , mutta P = \ frac {V ^ 2} {R} ehdottaa, että mitä suurempi R mitä pienempi P ?
Voinko ehdottaa, että katsot liian kovaa R siellä. Useimmissa normaaleissa olosuhteissa R: n arvo on kiinteä, ja melkein yleisesti sellaisenaan suurimmalle osalle siitä, mitä useimmat luonnontieteiden opiskelijat todella kohtaavat. Siksi useimmat vastukset on pakattu kiinteisiin yksiköihin, mikä on yleensä tarpeetonta, jos yksittäiset vastukset voidaan helposti muuttaa helposti vaihtamatta.
Kuten ymmärrän, alkuaikoina E & M: stä he tutkivat potentiaalisia eroja ja nykyisyyttä ja havaitsivat, että tiettyjen materiaalien taipumus skaalata eri tavalla. Kutsumme jotain tällaista skaalaustekijäksi, ja tätä nimenomaista kutsutaan vastustukseksi. Tämä on Ohmin lain, joka on V = I R., perusajatus.
Kuten muut ovat toistaiseksi maininneet, menee P = \ frac {{V ^ 2}} {R} -kohdasta ja korvaa Ohmin laki antaa meille P = \ frac {{V ^ 2}} {R} = \ frac {{(IR) ^ 2}} {R} = {I ^ 2} R. Joten todella saamme, että teho liittyy potentiaalieron ja virran neliöön skaalauskertoimen vastavuoroisuuden kautta.