Hogyan okozza a lövedékmozgás?


A legjobb válasz

Hagyjuk figyelmen kívül a légellenállást, és tegyünk úgy, mintha egy másik embernek dobnánk labdát a krikettpályán.

Ehhez vízszintesen vagy szögben kell dobnia a labdát.

Nem dobhatja függőlegesen felfelé, vagy csak egyenes vonalban mozog felfelé, majd lefelé (vissza hozzád a barátodnak).

Tehát a labda sebességének egy részének vízszintesnek kell lennie.

De a labda mindig csak EGY erővel hat, és ez a súlya (ami mindig függőlegesen lefelé hat).

Tehát a labda repülés közbeni gyorsulásának mindig függőlegesen lefelé kell lennie, és nem lehet vízszintes.

Más szavakkal: a gömbnek állandó vízszintes sebessége van, ugyanakkor függőleges sebessége is változik, másodpercenként mindig 9,8 méter / másodperc.

Mivel a labda emelkedik függőleges sebessége, v, másodpercenként 9,8 méterrel csökken másodpercenként.

Mivel a bal l csökken a függőleges sebessége, v, másodpercenként 9,8 méterrel nő másodpercenként.

Az u vízszintes sebessége állandó, és megegyezik a vízszintes sebességével, amikor elhagyta a kezét. Ez “nem változhat, mert a változtatáshoz NINCS vízszintes erő.

A labda eredő sebessége, V, repülésének bármely pontján megtalálható a következő módon:

VV = uu + vv

A labda iránya mindig változik, amikor elmozdul tőled a barátodhoz.

Az x szög, amelyet ez az irány a vízszintessel mutat: / p>

Tan x = v / u

A test (a lövedék) eredő útvonala parabola.

Válasz

I ” Nem vagyok biztos abban, hogy mire gondolsz a kiváltó okon, de ha arra gondolsz, miért jár a parobla útján, akkor talán tudok némi betekintést nyújtani. Tehát egy lövedéknek van némi átlós sebessége \ overrightarrow {v}, amelynek x és y komponense van. Annak tudatában, hogy a sebesség egy vektor, háromszögként rajzolhatjuk ki, ahol az x a szomszédos oldal, y az ellenkező oldal, a \ overrightarrow {v} a hipotenusz. tengely) Tehát akkor folytathatjuk az x és y komponens megírását az alábbiak szerint.

\ overrightarrow {v} \_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta

\ overrightarrow {v} \_ {y} = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta

Akkor, amikor meg kell találni az időt, hogy ez a földön legyen, mivel a gravitáció gyorsulás az y / függőleges tengely, akkor y komponensünket kell használni a suvat egyenletekkel. (Az y komponenst használjuk az x helyett, mert a gravitáció függőleges, nem vízszintes erő, így az x elméletileg korlátlanul mehet, ezért meg kell találnunk azt az időt, ameddig a levegőben marad.)

Tehát hagyjuk s használja az elmozdulást, és keresse meg az S értéket.

S = ut + \ dfrac {1} {2} itt: ^ {2}

S az elmozdulás, míg igen, utaztunk néhányat visszatértünk ugyanahhoz a ponthoz, vagyis az elmozdulás értéke 0, tehát ezt kapjuk.

0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta t- \ dfrac {1} {2} gt ^ {2}

Ahol g értéke 9,81 m / s ^ 2, ez másodfokú jelentés, így megoldhatja, és ez a görbe, amelyet követ, egy parobola.

Ha egyszer ismerje meg az időt, hogy megtalálja, milyen messzire utazhat, ha éppen csatlakoztatja az x komponenshez, így megkapja ezt.

S\_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta t

Gyorsulási kifejezése 0, mert nagyjából állandó, mert feltételezzük, hogy az általa kifejtett erő a légmolekulákkal együtt kiürül. Ez azonban csak feltételezés.

Tehát ott van a matematika. Reméltem, hogy ez segít.

P.S. Könnyedén megoldhatja az y komponens parobolikus egyenletét, ha mindkét oldalon t-vel osztja.

0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta – \ dfrac {1} {2} gt

Ezután

t = \ dfrac {2 \ overrightarrow {v} \ sin \ theta} {g}

Amit csak hozzá akartam tenni.

ヽ (^。 ^) ノ

Vélemény, hozzászólás?

Az email címet nem tesszük közzé. A kötelező mezőket * karakterrel jelöltük