A legjobb válasz
Hagyjuk figyelmen kívül a légellenállást, és tegyünk úgy, mintha egy másik embernek dobnánk labdát a krikettpályán.
Ehhez vízszintesen vagy szögben kell dobnia a labdát.
Nem dobhatja függőlegesen felfelé, vagy csak egyenes vonalban mozog felfelé, majd lefelé (vissza hozzád a barátodnak).
Tehát a labda sebességének egy részének vízszintesnek kell lennie.
De a labda mindig csak EGY erővel hat, és ez a súlya (ami mindig függőlegesen lefelé hat).
Tehát a labda repülés közbeni gyorsulásának mindig függőlegesen lefelé kell lennie, és nem lehet vízszintes.
Más szavakkal: a gömbnek állandó vízszintes sebessége van, ugyanakkor függőleges sebessége is változik, másodpercenként mindig 9,8 méter / másodperc.
Mivel a labda emelkedik függőleges sebessége, v, másodpercenként 9,8 méterrel csökken másodpercenként.
Mivel a bal l csökken a függőleges sebessége, v, másodpercenként 9,8 méterrel nő másodpercenként.
Az u vízszintes sebessége állandó, és megegyezik a vízszintes sebességével, amikor elhagyta a kezét. Ez “nem változhat, mert a változtatáshoz NINCS vízszintes erő.
A labda eredő sebessége, V, repülésének bármely pontján megtalálható a következő módon:
VV = uu + vv
A labda iránya mindig változik, amikor elmozdul tőled a barátodhoz.
Az x szög, amelyet ez az irány a vízszintessel mutat: / p>
Tan x = v / u
A test (a lövedék) eredő útvonala parabola.
Válasz
I ” Nem vagyok biztos abban, hogy mire gondolsz a kiváltó okon, de ha arra gondolsz, miért jár a parobla útján, akkor talán tudok némi betekintést nyújtani. Tehát egy lövedéknek van némi átlós sebessége \ overrightarrow {v}, amelynek x és y komponense van. Annak tudatában, hogy a sebesség egy vektor, háromszögként rajzolhatjuk ki, ahol az x a szomszédos oldal, y az ellenkező oldal, a \ overrightarrow {v} a hipotenusz. tengely) Tehát akkor folytathatjuk az x és y komponens megírását az alábbiak szerint.
\ overrightarrow {v} \_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta
\ overrightarrow {v} \_ {y} = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta
Akkor, amikor meg kell találni az időt, hogy ez a földön legyen, mivel a gravitáció gyorsulás az y / függőleges tengely, akkor y komponensünket kell használni a suvat egyenletekkel. (Az y komponenst használjuk az x helyett, mert a gravitáció függőleges, nem vízszintes erő, így az x elméletileg korlátlanul mehet, ezért meg kell találnunk azt az időt, ameddig a levegőben marad.)
Tehát hagyjuk s használja az elmozdulást, és keresse meg az S értéket.
S = ut + \ dfrac {1} {2} itt: ^ {2}
S az elmozdulás, míg igen, utaztunk néhányat visszatértünk ugyanahhoz a ponthoz, vagyis az elmozdulás értéke 0, tehát ezt kapjuk.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta t- \ dfrac {1} {2} gt ^ {2}
Ahol g értéke 9,81 m / s ^ 2, ez másodfokú jelentés, így megoldhatja, és ez a görbe, amelyet követ, egy parobola.
Ha egyszer ismerje meg az időt, hogy megtalálja, milyen messzire utazhat, ha éppen csatlakoztatja az x komponenshez, így megkapja ezt.
S\_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta t
Gyorsulási kifejezése 0, mert nagyjából állandó, mert feltételezzük, hogy az általa kifejtett erő a légmolekulákkal együtt kiürül. Ez azonban csak feltételezés.
Tehát ott van a matematika. Reméltem, hogy ez segít.
P.S. Könnyedén megoldhatja az y komponens parobolikus egyenletét, ha mindkét oldalon t-vel osztja.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta – \ dfrac {1} {2} gt
Ezután
t = \ dfrac {2 \ overrightarrow {v} \ sin \ theta} {g}
Amit csak hozzá akartam tenni.
ヽ (^。 ^) ノ