Bästa svaret
Låt oss ignorera luftmotstånd och låtsas att vi kastar en boll till en annan person på cricketfältet.
För att göra detta måste du kasta bollen horisontellt eller i en vinkel.
Du kan inte kasta upp den vertikalt, annars rör den sig bara i en rak linje uppåt och nedåt (tillbaka till dig och inte till din vän).
Så en del av bollens hastighet måste vara horisontell.
Men bollen har alltid bara en kraft som verkar på den och detta är dess vikt (som agerar alltid vertikalt nedåt.
Så accelerationen av bollen under dess flygning måste alltid vara vertikalt nedåt och kan inte vara horisontell.
Med andra ord: bollen har en konstant horisontell hastighet och har samtidigt en vertikal hastighet som alltid förändras med 9,8 meter per sekund varje sekund.
Som bollen höjer sin vertikala hastighet, v, minskar med 9,8 meter per sekund varje sekund.
När bal Jag tappar sin vertikala hastighet, v, ökar med 9,8 meter per sekund varje sekund.
Dess horisontella hastighet, u, är konstant och är densamma som dess horisontella hastighet när den lämnade din hand. Detta kan inte förändras eftersom det inte finns någon horisontell kraft för att ändra den.
Den resulterande hastigheten, V, för kulan vid vilken punkt som helst under dess flygning kan hittas med:
VV = uu + vv
Riktningen på bollen ändras alltid när den rör sig från dig till din vän.
Vinkeln, x, som denna riktning gör med den horisontella är:
Tan x = v / u
Den resulterande vägen för kroppen (projektilen) är en parabel.
Svar
I ” Jag är inte säker på vad du menar med orsakat, men om du menar varför det tar en paroblas väg kanske jag kan ge lite insikt. Så en projektil har någon diagonal hastighet \ overrightarrow {v} som har en x- och y-komponent. Att veta att hastigheten är en vektor kan vi rita ut som en triangel där x är intilliggande sida, y är motsatt sida, \ overrightarrow {v} är hypotenusen. (Allt detta är relativt en vinkel \ theta från x axel) Så då kan vi fortsätta att skriva x- och y-komponenten enligt följande.
\ overrightarrow {v} \_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta
\ overrightarrow {v} \_ {y} = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta
När behöver du ta reda på tiden att detta kommer att vara på marken eftersom tyngdkraften är en acceleration på y / vertikal axel, då ska vi använda vår y-komponent med suvatekvationerna. (Vi använder y-komponenten istället för x eftersom tyngdkraften är en kraft vertikal och inte horisontell så x kan teoretiskt gå obegränsat så vi måste hitta den tid som den stannar i luften.)
Så låt ” s använd förskjutningen och hitta S.
S = ut + \ dfrac {1} {2} vid ^ {2}
S är förskjutningen medan ja vi kommer att ha rest lite avståndet vi kom tillbaka till samma punkt, vilket betyder att förskjutning är 0 så det här är vad vi får.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta t- \ dfrac {1} {2} gt ^ {2}
Där g är 9,81m / s ^ 2 är detta en kvadratisk betydelse så att du kan lösa det så och det är kurvan som följer, en parobola.
När du vet vilken tid du kan hitta hur långt den kan färdas genom att ansluta den just nu med x-komponenten så att du får den här.
S\_ {x} = \ overrightarrow {v} \ cos \ theta t
Din accelerationsperiod är 0 eftersom den ungefär är konstant eftersom vi antar att den kraft du utövade på den avbryts med luftmolekylerna. Detta är dock bara ett antagande.
Så det finns matematiken bakom den. Hoppades att detta hjälpte.
P.S. Du kan enkelt lösa den paroboliska ekvationen för y-komponenten genom att dela med t på båda sidor.
0 = \ overrightarrow {v} \ sin \ theta – \ dfrac {1} {2} gt
Sedan,
t = \ dfrac {2 \ overrightarrow {v} \ sin \ theta} {g}
Vilket är bara något jag ville lägga till.
ヽ (^。 ^) ノ